气体内部产生粘滞现象的原因是由于什么产生热传导现象的原因是由于什么?

角动量是一个重要的物理量。在某些情况下,从角动量的角度进行分析非常方便。分子运动论中也有这类问题。用角动量输运的观点,可对旋转气体系统内的粘滞现象给出简单明了的微观解释。然而在一般粘滞现象的微观解释中,伴随着动量输运的角动量变化规律却不是那么明显,有待于进一步分析。为了叙述方便,按教科书中的方法,取如图1所示系统,气体沿y轴正向定向流动,流速随z坐标而变化。考虑对x轴的角动量。A、B两流层之间通过ds面交换一对分子输运的定向运动动量为

支持CAJ、PDF文件格式,仅支持PDF格式


中国重要会议论文全文数据库
徐辅新;孙功星;徐霓;;[A];第八届全国核物理会议文摘集(上册)[C];1991年
彭婧;孟杰;张双全;;[A];第十二届全国核物理大会暨第七届会员代表大会论文摘要集[C];2004年
张马驰;李师群;;[A];第十三届全国量子光学学术报告会论文摘要集[C];2008年
李君清;H·L·哈奈依;;[A];第五次核物理会议资料汇编(中册)[C];1982年
中国硕士学位论文全文数据库


不同的方法都是用来避免这些问题的。首先,为了避免直接计算二阶导,我们可以通过计算两次SPH一阶导来计算二阶导,然而这个方法很容易加大我们的计算复杂度以及存储复杂度,并且需要引入额外的平滑。另一种方法,将二阶导的计算转化为一次SPH一阶导与一次有限差分的复合。这个方法十分流行,并且已经用到了标量与矢量上。

于是我们可以转化为求 ,这个按照之前的定义可以推导得到

矩阵只与流体“粒子”间的相对位置有关,所以在迭代求解之前,这部分可以作为预处理的项来提前计算,并且在迭代过程中完全不需要更新。最后我们可以计算“粒子”所受的所有粘度压强

在 SPH 流体模拟中,由于数值扩散或速度场的粗采样,湍流细节很快就会丢失,这会对流动的视觉生动性产生负面影响。 为了促进模拟中涡旋的形成并抵消数值扩散,过去提出了一系列方法。 这些方法中的大部分源自关于欧拉、基于网格的离散化的研究,大致可以分为涡度限制技术、拉格朗日涡旋方法、流体上采样和最近的微极模型。 在本节中,我们将讨论遵循 Macklin 和 Müller的简单涡度限制方法,以及 Bender 等人提出的促进涡流形成的微极模型的 SPH 离散化。



下面是原论文中的一部分结果图。

更复杂的混合效应可以通过考虑流动运动和力分布来模拟,如 Ren 等人的基于 SPH 的混合模型所示

。 粒子 i 附近的位移场必须由其相应的形变梯度 精确定义。 这意味着如果我们使用形变梯度将向量 从粒子 i 变换到参考空间中的其中一个邻居 j,这应该会给出变形构型中的实际向量 。 因此,向量

提出计算一个惩罚力以最小化误差向量:

是线性系统的对角元素, 是松弛系数,通常设置为 。

引入的基于 SPH 的刚体求解器实现了流体和刚体之间的强耦合。 如图 27 所示,求解器能够准确地处理具有数千个同时接触的复杂场景。 它可以很容易地扩展到模拟摩擦效应。 最后,连同基于 SPH 的可变形固体模拟(参见第 10 节),它可以结合到一个统一的 SPH 求解器中,该求解器支持流体、刚体、可变形固体和高粘性材料的耦合(参见图 26)。

由于①懒②2w+字数编辑已经卡的不行③阅读到此处的读者自行阅读原教程后文应该完全没问题等原因,

  • 十二章(数据驱动的流体模拟,主要介绍机器学习算法在流体模拟的应用)

我这里就不进行翻译和校注了,整体公式很多,细节推导也不少,多处地方都要通过阅读原始论文来获得完整系统结构设计方法、物理公式近似、及其推导过程。还是很希望读者能够去看下原始论文,通过这次综述类的阅读我才发现,一种类型的问题真的可以滋生很多论文,最大的感触就是在第四章,既可以用PPE解也可以用状态方程解的时候,为什么不考虑两个方法优劣结合的解法呢?DFSPH那样的方法就诞生了。同样各种评级的期刊上面都存在好论文,有的时候多涉猎一点Related

虽然不期望读者能够从头到尾仔细读完,毕竟和我一样的闲人也少,但是在网上不断Search各种各样工作学习上的Solution时,为什么不给自己一点时间去Search一些Theory呢。普遍人和人的智力差距不是很大,别人能做出来的东西,自己不一定做不出,只是没有别人的背景(包括数理知识、对问题的理解、对相关工作的熟悉程度、时间等等因素)。在弄这两篇的时候,自己深刻感觉到了休息很重要,有连续两天没有休息好的时候,早起鼻子都被血块堵住了,希望读者平时也能注意自己的休息。总的来说,是一次好的“马拉松”式的体验。

如果您身边有需要该文的朋友,分享给TA吧,我希望这段时间的工作能够帮助到别人。

我要回帖

更多关于 下列哪种物质中不可能产生热对流 的文章

 

随机推荐